Spas ji bo serdana Nature.com.Hûn guhertoyek gerokek bi piştgirîya CSS-ya sînorkirî bikar tînin.Ji bo ezmûna çêtirîn, em pêşniyar dikin ku hûn gerokek nûvekirî bikar bînin (an jî Moda Lihevhatinê ya di Internet Explorer de neçalak bikin).Wekî din, ji bo ku piştgirîya domdar misoger bike, em malperê bêyî şêwaz û JavaScript nîşan didin.
Carouselek ji sê slaytan yekcar nîşan dide.Bişkokên Pêşî û Paşê bikar bînin da ku di yek carê de di nav sê slaytan de bigerin, an jî bişkokên sliderê yên li dawiyê bikar bînin da ku di her carê de di sê slaytan de bigerin.
Destwerdana lazerê ya rasterast (DLIP) bi strukturên rûkalê yên peryodîk ên bi lazer ve hatî çêkirin (LIPSS) re dihêle ku ji bo materyalên cihêreng rûberên fonksiyonel werin afirandin.Rêbaza pêvajoyê bi gelemperî bi karanîna hêza lazerek navînî ya bilindtir zêde dibe.Lêbelê, ev dibe sedema kombûna germê, ku bandorê li ser zirav û şeklê nexşeya rûbera encam dike.Ji ber vê yekê, pêdivî ye ku bi hûrgulî bandora germahiya substratê li ser morfolojiya hêmanên çêkirî were lêkolîn kirin.Di vê lêkolînê de, rûbera pola bi ps-DLIP-ê li 532 nm-ê hatî xet kirin.Ji bo vekolîna bandora germahiya substratê li ser topografya encam, plakaya germkirinê ji bo kontrolkirina germahiyê hate bikar anîn.Germkirina 250 \(^{\circ }\)С bû sedema kêmbûna girîng a kûrahiya avahiyên çêkirî ji 2,33 ber 1,06 μm.Kêmbûn bi xuyangkirina celebên LIPSS-ê ve girêdayî bû ku li gorî rêgezên gewherên substratê û oksîdasyona rûyê lazer-hilweşînkirî ve girêdayî bû.Vê lêkolînê bandora bihêz a germahiya substratê destnîşan dike, ku di heman demê de dema ku tedawiya rûkalê bi hêza lazerê ya navînî ya bilind tê kirin da ku bandorên berhevkirina germahiyê biafirîne, tê çaverê kirin.
Rêbazên dermankirina rûkalê ku li ser bingeha tîrêjkirina lazerê ya nebza ultrakurt in, ji ber şiyana wan a çêtirkirina taybetmendiyên rûkal ên materyalên herî girîng ên têkildar1, di pêşengiya zanist û pîşesaziyê de ne.Bi taybetî, fonksiyona rûbera xwerû ya ku ji hêla lazer ve hatî çêkirin di nav cûrbecûr sektorên pîşesaziyê û senaryoyên serîlêdanê de pêşkeftî ye1,2,3.Mînakî, Vercillo et al.Taybetmendiyên dijî-qeşayê li ser aligirên titanium ji bo sepanên hewayê li ser bingeha superhîdrofobîtiya lazerê hatine destnîşan kirin.Epperlein et al ragihand ku taybetmendiyên nanosize yên ku ji hêla strukturên rûkalê lazer ve têne hilberandin dikarin bandorê li mezinbûna biyofilmê an astengkirina li ser nimûneyên pola bikin5.Wekî din, Guai et al.di heman demê de taybetmendiyên optîkî yên hucreyên rojê yên organîk jî çêtir kir.6 Ji ber vê yekê, avahîsaziya lazer destûrê dide hilberîna hêmanên avahîsaziyê yên bi rezîliya bilind bi hilberandina kontrolkirî ya materyalê rûvî1.
Teknîkîyek avahsaziya lazerê ya maqûl ji bo hilberandina strukturên rûkal ên wusa perîyodîk şekildana destwerdana lazerê ya rasterast (DLIP) ye.DLIP li ser bingeha destwerdana rû-dorê ya du an zêdetir tîrêjên lazerê ye ku rûberên nexşandî yên bi taybetmendiyên di navberê mîkrometre û nanometer de çêbike.Li gorî hejmar û polarîzasyona tîrêjên lazerê ve girêdayî, DLIP dikare cûrbecûr strukturên rûyê topografîk sêwirîne û biafirîne.Nêzîkatiyek sozdar ev e ku strukturên DLIP-ê bi strukturên rûkalê periyodîk ên bi lazer-hilweşînkirî (LIPSS) re were berhev kirin da ku topografiyek rûkalê bi hiyerarşiyek avahîsaziyek tevlihev8,9,10,11,12 biafirîne.Di xwezayê de, ev hiyerarşî hatine destnîşan kirin ku ji modelên yek-pîvanek hê çêtir performansê peyda dikin13.
Fonksiyona LIPSS bi pêvajoyek xwe-zêdekirina (bergera erênî) ve girêdayî ye ku li ser bingeha zêdekirina modulasyonek nêzîk-erdê ya belavkirina tundiya tîrêjê ye.Ev ji ber zêdebûna nanorê ku jimara pêlên lazerê yên ku hatine sepandin 14, 15, 16 zêde dibin. pêkhateyên pêlên belavbûyî an jî plazmonên rûvî.Avakirina LIPSS di heman demê de ji hêla dema pulsan ve tê bandor kirin22,23.Bi taybetî, hêza lazerê ya navînî ya bilind ji bo dermankirinên rûkalê hilberîna bilind hewce ne.Ev bi gelemperî pêdivî bi karanîna rêjeyên dubarekirinê yên bilind, ango di rêza MHz de heye.Ji ber vê yekê, dûrahiya demê di navbera pêlên lazerê de kurttir e, ku dibe sedema bandorên berhevkirina germê 23, 24, 25, 26. Ev bandor dibe sedema zêdebûna giştî ya germahiya rûkalê, ku dikare bi girîngî bandorê li mekanîzmaya şêwazê di dema rakirina lazerê de bike.
Di xebatek berê de, Rudenko et al.û Tzibidis et al.Mekanîzmayek ji bo avakirina strukturên konvektîf tê nîqaş kirin, ku her ku berhevkirina germê zêde dibe divê girîngtir bibe19,27.Wekî din, Bauer et al.Rêjeya krîtîk a berhevkirina germê bi strukturên rûxara mîkronê re têkildar bikin.Tevî vê pêvajoya damezrandina strukturê ya ku bi germî ve hatî çêkirin, bi gelemperî tê bawer kirin ku hilberîna pêvajoyê bi tenê bi zêdekirina rêjeya dubarekirinê dikare were çêtir kirin28.Her çend ev, di encamê de, bêyî zêdebûnek girîng a hilanîna germê nayê bidestxistin.Ji ber vê yekê, stratejiyên pêvajoyê yên ku topolojîyek pir-astî peyda dikin dibe ku bêyî guheztina kînetîka pêvajoyê û damezrandina strukturê bi rêjeyên dubarekirina bilind re neguhêzin9,12.Di vî warî de, pir girîng e ku were lêkolîn kirin ka germahiya substratê çawa bandorê li pêvajoya damezrandina DLIP dike, nemaze dema ku ji ber avakirina hevdemî ya LIPSS-ê qalibên rûkalê têne çêkirin.
Armanca vê lêkolînê ew bû ku bandora germahiya substratê li ser topografya rûkalê ya ku di dema hilberandina DLIP-ê ya pola zengarnegir de bi karanîna pêlên ps-ê ve hatî çêkirin binirxîne.Di dema pêvajoya lazerê de, germahiya substratê ya nimûneyê bi karanîna plakaya germkirinê gihîşt 250 \(^\circ\)C.Strukturên rûkal ên encam bi karanîna mîkroskopa konfokal, mîkroskopiya elektronîkî ya şopandinê, û spektroskopiya tîrêjê ya enerjiyê-belavker hatine destnîşan kirin.
Di rêza yekem a ceribandinan de, jêrzemîna pola bi karanîna mîhengek DLIP-ya du-tîrêj bi heyama cîhê 4,5 μm û germahiya substratê \(T_{\mathrm {s}}\) 21 \(^{\circ) hate hilberandin. }\)C, ji vir şûnda wekî rûxara "negermkirî" tê binavkirin.Di vê rewşê de, hevgirtina nebzê \(o_{\mathrm {p}}\) dûrahiya di navbera du pêlşan de wekî fonksiyonek mezinahiya xalê ye.Ew ji 99.0% (100 nebza li her pozîsyonê) heya 99.67% (300 pêl li her pozîsyonê) diguhere.Di hemî rewşan de, lûtkeyek enerjiyê \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 J/cm\(^2\) (ji bo hevreha Gaussian bê navber) û frekansa dubarekirinê f = 200 kHz hatine bikar anîn.Arasteya polarîzasyona tîrêjê lazerê bi tevgera tabloya pozîsyonê re paralel e (Hêl. 1a)), ku paralelî arastekirina geometriya xêzik e ku ji hêla şêwaza destwerdana du-tîrêjê ve hatî afirandin.Wêneyên nûner ên strukturên hatine bidestxistin bi karanîna mîkroskopa elektronîkî ya şopandinê (SEM) di Hêjîrê de têne xuyang kirin.1a–c.Ji bo piştgirîkirina analîzkirina wêneyên SEM-ê di warê topografî de, veguherînên Fourier (FFTs, di hundurên tarî de têne xuyang kirin) li ser strukturên têne nirxandin hatin kirin.Di hemî rewşan de, geometriya DLIP-ê ya encamkirî bi heyama cîhê 4.5 μm xuya bû.
Ji bo rewşa \(o_{\mathrm {p}}\) = 99.0% li devera tarî ya Fig.1a, bi pozîsyona herî zêde destwerdanê re têkildar e, meriv dikare zozanên ku strukturên piçûktir ên paralel hene bibînin.Ew bi bandên ronîtir ên ku di topografiyek nanoparticle-ê de hatine vegirtin hevdu dikin.Ji ber ku avaniya paralel a di navbera xêkan de li gorî polarîzasyona tîrêjê lazerê perpendîkular xuya dike û demek \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) 418\(\pm 65\) nm, hinekî heye. ji dirêjahiya pêla lazerê kêmtir \(\lambda\) (532 nm) dikare bi frekansa fezayî ya nizm (LSFL-I) 15,18 LIPSS were gotin.LSFL-I di FFT-ê de bi navê s-type sînyalek çêdike, "s" belav dike15,20.Ji ber vê yekê, sînyala perpendîkular e ji hêmana navendî ya xurt a vertîkal re, ku di encamê de ji hêla avahiya DLIP ve tê çêkirin (\(\Lambda _{\mathrm {DLIP}}\) \(\nêzîkî\) 4,5 μm).Nîşaneya ku ji hêla strukturên xêzikî yên şêwaza DLIP ve di wêneya FFT de hatî çêkirin wekî "cûreya DLIP" tête binav kirin.
Wêneyên SEM yên strukturên rûvî yên ku bi karanîna DLIP-ê hatine afirandin.Tîrêjiya enerjiyê ya lûtkeyê \(\Phi _\mathrm {p}\) = 0,5 J/cm\(^2\) ye (ji bo hevreha Gaussian bê deng) û rêjeya dubarekirinê f = 200 kHz.Di wêneyan de germahiya nimûneyê, polarîzasyon û dorpêçkirinê nîşan dide.Tevgera qonaxa herêmîbûnê bi tîra reş di (a) de tê nîşankirin.Navbera reş FFT-ya têkildar a ku ji wêneya SEM ya 37,25\(\times\) 37,25 μm hatî wergirtin nîşan dide (heya ku vektora pêlê bibe \(\vec {k}\cdot (2\pi)^ {-1}\) = 200 nîşan dide nm).Parametreyên pêvajoyê di her wêneyê de têne destnîşan kirin.
Li Figure 1-ê dinêre, hûn dikarin bibînin ku her ku lihevhatina \(o_{\mathrm {p}}\) zêde dibe, îşaretek sigmoîd ber bi x-xebata FFT-ê ve bêtir kom dibe.Yên mayî yên LSFL-I meyla ku bêtir paralel be.Digel vê yekê, şiyana têkildar a sînyala s-yê kêm bû û tundiya nîşana celebê DLIP-ê zêde bû.Ev ji ber xendekên ku her ku diçe zêdetir têne xuyang kirin e.Di heman demê de, îşaretek x-xebata di navbera celeb s û navendê de divê ji avahiyek bi heman arasteya LSFL-I lê bi demek dirêjtir were (\(\Lambda _\mathrm {b}\) \(\nêzîkî \ ) 1.4 ± 0.2 μm) wekî ku di jimar 1c de tê xuyang kirin).Ji ber vê yekê, tê texmîn kirin ku damezrandina wan di navenda xendeqê de nexşeyek qulikan e.Taybetmendiya nû di rêza frekansa bilind (hejmara pêlê ya mezin) ya rêzan de jî xuya dike.Nîşan ji rîpên paralel ên li berpalên xendeqê tê, bi îhtîmalek mezin ji ber destwerdana bûyerê û ronahiya pêş-raflkirî ya li ser zozanan9,14.Li jor, ev ripler bi LSFL \ (_ \ mathrm {qev) \), û sînyalên wan - bi celeb -s \ (_ {\mathrm {p)) \) têne destnîşan kirin.
Di ceribandina paşîn de, germahiya nimûneyê di binê rûyê ku jê re tê gotin "germkirin" derket 250 °C.Avakirin li gorî heman stratejiya pêvajoyê wekî ceribandinên ku di beşa berê de hatine behs kirin (Wêne. 1a-1c) hate kirin.Wêneyên SEM-ê topografiya encamkirî wekî ku di Fig. 1d-f de têne xuyang kirin.Germkirina nimûneyê di 250 C de dibe sedema zêdebûna xuyangiya LSFL, ku rêça wê bi polarîzasyona lazerê re paralel e.Van avahiyan dikarin wekî LSFL-II bêne binav kirin û xwedan heyamek cîhê \(\Lambda _\mathrm {LSFL-II}\) 247 ± 35 nm.Nîşana LSFL-II di FFT de ji ber frekansa moda bilind nayê xuyang kirin.Her ku \(o_{\mathrm {p}}\) ji 99.0 berbi 99.67\(\%\) zêde bû (Hêjîr. 1d–e), firehiya devera bandê ya geş zêde bû, ku bû sedema xuyangkirina sînyalek DLIP. ji bo bêtir ji frekansên bilind.jimareyên pêlan (frekansên jêrîn) û bi vî rengî ber bi navenda FFT ve diçin.Rêzên çalên di Xiflteya 1d de dibe ku pêşgirên zozanên ku ji LSFL-I22,27 re perpendîkular hatine çêkirin bin.Wekî din, LSFL-II xuya dike ku kurttir û bi rengek nerêkûpêk bûye.Di heman demê de bala xwe bidin ku mezinahiya navînî ya bandên geş ên bi morfolojiya nanogiran di vê rewşê de piçûktir e.Wekî din, belavkirina mezinahiya van nanoparçeyan ji bêyî germkirinê kêmtir belav bû (an jî rê li ber kombûna pirtikan kêm kir).Ji hêla kalîteyî ve, ev dikare bi berhevdana hejmarên 1a, d an b, e, bi rêzdarî were nirxandin.
Her ku lihevhatina \(o_{\mathrm {p}}\) bêtir zêde bû û gihîşt %99,67 (Hêjê. 1f), ji ber kulên her ku diçe zelaltir topografiyek cihêreng hêdî hêdî derket holê.Lêbelê, ev xêzik li gorî jimar 1c kêmtir rêzkirî û kêmtir kûr xuya dikin.Berevajî kêm di navbera deverên ronahî û tarî yên wêneyê de bi kalîteyê xuya dike.Ev encam ji hêla nîşana qelstir û belavbûyî ya rêzika FFT-ê ya di jimar 1f de li gorî FFT-ya c-yê bêtir têne piştgirî kirin.Striyên piçûktir jî li ser germkirinê diyar bûn dema ku Figure 1b û e berhev dikin, ku paşê ji hêla mîkroskopa konfokal ve hate pejirandin.
Ji bilî ceribandina berê, polarîzasyona tîrêjê ya lazerê bi 90 \(^{\circ}\) hate zivirandin, ku ev yek bû sedem ku arastekirina polarîzasyonê perpendîkular li ser platforma pozîsyonê here.Li ser hêjîrê.2a-c qonaxên destpêkê yên çêbûna avahîsaziyê nîşan dide, \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0% di nav (a), germkirî (b) û germkirî de 90 \(^{\ circ }\ ) - Mesele bi polarîzasyona zivirî (c).Ji bo dîtina nanotopografiya avahiyan, deverên ku bi çarçikên rengîn hatine nîşankirin di Hêjîrê de têne xuyang kirin.2d, li ser pîvanek mezin.
Wêneyên SEM yên strukturên rûvî yên ku bi karanîna DLIP-ê hatine afirandin.Parametreyên pêvajoyê wek Fig.1 in.Wêneyê germahiya nimûneyê \(T_s\), polarîzasyon û hevgirtina nebşê \(o_\mathrm {p}\) nîşan dide.Navbera reş dîsa veguherîna Fourier ya têkildar nîşan dide.Wêneyên di (d)-(i) de mezinkirina deverên nîşankirî yên di (a)-(c) de ne.
Di vê rewşê de, tê dîtin ku strukturên li deverên tarî yên Fig. 2b,c hesas polarîzasyonê ne û ji ber vê yekê LSFL-II14, 20, 29, 30 têne navnîş kirin. Wêneyê 2g, i), ya ku ji arasteya sînyala s-type di FFT-ya têkildar de tê dîtin.Berfirehiya heyama LSFL-I li gorî serdema b mezintir xuya dike, û rêza wê ber bi demên piçûktir ve di Fig. 2c de tê guheztin, wekî ku ji hêla sînyala s-type ya berbelavtir ve hatî destnîşan kirin.Ji ber vê yekê, heyama cîhê ya LSFL ya jêrîn dikare li ser nimûneyê di germahiyên cûda yên germkirinê de were dîtin: \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 418\(\pm 65\) nm li 21 ^{ \circ }\ )C (Hêjîra 2a), \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I}}\) = 445\(~\pm\) 67 nm û \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-II }} \) = 247 ± 35 nm li 250°C (Hêjîrê. 2b) ji bo polarîzasyona s.Berevajî vê, heyama fezayî ya p-polarîzasyonê û 250 \(^{\circ }\)C wekhev e \(\Lambda _{\mathrm {LSFL-I))\) = 390\(\pm 55\ ) nm û \(\ Lambda_{\mathrm{LSFL-II}}\) = 265±35 nm (Hêl. 2c).
Nemaze, encam destnîşan dikin ku tenê bi zêdekirina germahiya nimûneyê, morfolojiya rûkalê dikare di navbera du hûrdeman de biguhezîne, di nav de (i) rûberek ku tenê hêmanên LSFL-I vedihewîne û (ii) deverek ku bi LSFL-II ve girêdayî ye.Ji ber ku damezrandina vê celebê taybetî ya LIPSS li ser rûberên metalî bi qatên oksîda rûkalê re têkildar e, analîza tîrêjê ya belavkirina enerjiyê (EDX) hate kirin.Tablo 1 encamên ku hatine bidestxistin kurt dike.Her tesbît bi navgîniya herî kêm çar spektrayan li cîhên cihê yên li ser rûyê nimûneya hatî hilberandin pêk tê.Pîvandin li germahiyên nimûneyê yên cuda \(T_\mathrm{s}\) û cihên cihêreng ên rûxara nimûneyê ku deverên bêpergal an birêkûpêk vedihewîne têne kirin.Pîvandin di heman demê de agahdarî li ser tebeqeyên neoksîdankirî yên kûr ên ku rasterast li binê devera şilandî ya dermankirî ne, lê di nav kûrahiya ketina elektronê ya analîza EDX de vedihewîne.Lêbelê, pêdivî ye ku were zanîn ku EDX di şiyana xwe de ji bo pîvandina naveroka oksîjenê sînordar e, ji ber vê yekê ev nirx li vir tenê dikarin nirxandinek kalîteyî bidin.
Parçeyên ku nehatine derman kirin di hemî germahiyên xebitandinê de mîqdarên girîng ên oksîjenê nîşan nedan.Piştî tedawiya lazerê, asta oksîjenê di hemî rewşan de zêde bû31.Cûdahiya pêkhateya elementê ya di navbera her du nimûneyên nehatî dermankirin de wekî ku ji bo nimûneyên pola yên bazirganî dihat hêvîkirin bû, û ji ber gemariya hîdrokarbonê32 nirxên karbonê yên girîngtir li gorî daneya hilberîner ji bo pola AISI 304 hate dîtin.
Berî nîqaşkirina sedemên mimkun ên kêmbûna kûrahiya ablation groove û derbasbûna ji LSFL-I ber LSFL-II, profîlên tîrêjiya spektralê (PSD) û bilindbûnê têne bikar anîn.
(i) Tîrêjiya spektralê ya hêza normalkirî ya hema-du-alî (Q2D-PSD) ya rûxê wekî wêneyên SEM-ê di jimarên 1 û 2 de tê xuyang kirin. tê fêmkirin ku zêdebûn di beşa sabît de (k \(\le\) 0,7 µm\(^{-1}\), nayê xuyang kirin), ango nermbûn.(ii) Profîla bilindahiya rûbera navîn a têkildar.Germahiya nimûneyê \(T_s\), hevdeng \(o_{\mathrm {p}}\), û polarîzasyona lazerê E ku li gorî arasteya \(\vec {v}\) ya tevgera platforma pozîsyonê di hemî nexşeyan de têne xuyang kirin.
Ji bo pîvandina nîgara wêneyên SEM-ê, ji kêmanî sê wêneyên SEM-ê ji bo her parametreyek hatî saz kirin bi navgînkirina hemî dendikên spektral ên hêzê yên yek-alî (1D) di rêça x an y de, spektûrek hêza normalkirî ya navînî hate çêkirin.Grafika peywendîdar di jimar 3i de tê xuyang kirin ku guheztina frekansa sînyalê û tevkariya wê ya têkildar di spektrumê de nîşan dide.
Li ser hêjîrê.3ia, c, e, lûtkeya DLIP nêzîkî \(k_{\mathrm {DLIP}}~=~2\pi\) (4,5 μm)\(^{-1}\) = 1,4 μm \ ( ^{- mezin dibe 1}\) an ahengên bilind ên têkildar her ku lihevhatin zêde dibe \(o_{\mathrm {p))\).Zêdebûna mezinahiya bingehîn bi pêşkeftinek bihêztir a avahiya LRIB re têkildar bû.Mezinahiya amonîkên bilind bi ziravbûna çolê zêde dibe.Ji bo fonksiyonên çargoşeyî wekî rewşên sînordar, nêzîkbûn hewcedariya herî mezin a frekansan dike.Ji ber vê yekê, lûtkeya li dor 1,4 μm\(^{-1}\) di PSD-ê de û ahengên têkildar dikarin wekî pîvanên kalîteyê ji bo şeklê gûzê werin bikar anîn.
Berevajî vê, wekî ku di Xiflteya 3(i)b,d,f de tê xuyang kirin, PSD ya nimûneya germkirî lûtkeyên qelstir û firehtir bi sînyala kêmtir di ahengên têkildar de nîşan dide.Bi ser de, di jimar.3(i)f nîşan dide ku sînyala ahenga duyemîn jî ji sînyala bingehîn jî derbas dibe.Ev strukturek DLIP-ê ya nerêkûpêktir û kêmtir eşkere ya nimûneya germkirî nîşan dide (li gorî \(T_s\) = 21 \(^\circ\)C).Taybetmendiyek din jî ev e ku her ku lihevhatina \(o_{\mathrm {p}}\) zêde dibe, sînyala LSFL-I ya ku di encamê de ber bi jimareyek pêlê piçûktir ve diçe (dema dirêjtir).Ev dikare bi ziravbûna zêde ya keviyên moda DLIP û zêdebûna herêmî ya têkildar a di goşeya rûdanê de were rave kirin14,33.Li dû vê meylê, berfirehkirina sînyala LSFL-I jî dikare were ravekirin.Ji xeynî zozanên asê, li jêr û li jor girêkên avahiya DLIP-ê jî qadên guncan hene, ku rê dide berbelavek berfireh a serdemên LSFL-I.Ji bo materyalên pir vekêşan, heyama LSFL-I bi gelemperî wekî tê texmîn kirin:
ku \(\theta\) goşeya qewimînê ye, û jêrnivîsên s û p behsa polarîzasyonên cihê dikin33.
Pêdivî ye ku were zanîn ku balafira qewimîna ji bo sazkirina DLIP bi gelemperî li gorî tevgera platforma pozîsyonê perpendîkular e, wekî ku di jimar 4 de tê xuyang kirin (li beşa Materyal û Rêbaz binêre).Ji ber vê yekê, s-polarîzasyon, wekî qaîdeyek, bi tevgera qonaxê re paralel e, û p-polarîzasyon jê re perpendîkular e.Li gorî hevkêşeyê.(1), ji bo s-polarîzasyonê, belavbûn û veguheztina nîşana LSFL-I ber bi jimareyên pêlên piçûktir ve tê çaverê kirin.Ev ji ber zêdebûna \(\theta\) û rêza goşeyî \(\theta \pm \delta \theta\) ye ku her ku kûrahiya xendek zêde dibe.Ev dikare bi danberhevkirina lûtkeyên LSFL-I di Fig. 3ia,c,e de were dîtin.
Li gorî encamên ku di Fig.1c, LSFL\(_\mathrm {edge}\) di heman demê de di PSD-ya têkildar de di hêjîrê de xuya ye.3ie.Li ser hêjîrê.3ig,h PSD-ê ji bo p-polarîzasyonê nîşan dide.Cûdahiya di lûtkeyên DLIP-ê de di navbera nimûneyên germkirî û negermkirî de diyartir e.Di vê rewşê de, sînyala ji LSFL-I bi ahengên bilind ên lûtkeya DLIP-ê re li hev dikeve, li îşaretê li nêzî dirêjahiya pêlê lasing zêde dike.
Ji bo nîqaşkirina encaman bi hûrgulî, di Xiflteya 3ii de kûrahiya avahî û hevgirtina di navbera pêlên dabeşkirina bilindahiya xêzikî ya DLIP di germahiyên cihêreng de nîşan dide.Profîla bilindahiya vertîkal a rûkalê bi navgînkirina deh profîlên bilindahiya vertical li dora navenda avahiya DLIP-ê hate bidestxistin.Ji bo her germahiya serîlêdanê, kûrahiya strukturê bi zêdebûna hevgirtina nebzê re zêde dibe.Profîla nimûneya germkirî zozanên bi nirxên lûtke-to-lût (pvp) yên 0,87 μm ji bo s-polarîzasyonê û 1,06 μm ji bo p-polarîzasyonê nîşan dide.Berevajî vê, s-polarîzasyon û p-polarîzasyona nimûneya negermkirî pvp bi rêzdarî 1,75 μm û 2,33 μm nîşan dide.Pvp-ya têkildar di profîla bilindahiyê de di Fig.3ii.Her navînek PvP bi navgîniya heşt PvP-yên yekbûyî tê hesibandin.
Bi ser de, di jimar.3iig,h belavkirina bilindahiya p-polarîzasyonê perpendîkular li ser pergala pozîsyonê û tevgera groove nîşan dide.Arasteya p-polarîzasyonê bandorek erênî li ser kûrahiya hêlînê dike ji ber ku ew di 2.33 μm de li gorî s-polarîzasyona di 1.75 μm pvp de pvpek hinekî bilindtir encam dide.Ev di encamê de bi hêlîn û tevgera pergala platforma pozîsyonê re têkildar e.Ev bandor dikare di rewşa s-polarîzasyonê de li gorî rewşa p-polarîzasyonê ji hêla avahiyek piçûktir ve çêbibe (binihêre Fig. 2f,h), ku dê di beşa pêş de bêtir were nîqaş kirin.
Armanca nîqaşê ravekirina kêmbûna kûrahiya hêlînê ye ji ber guheztina çîna LIPS-a sereke (LSFL-I ber LSFL-II) di mijara nimûneyên germkirî de.Ji ber vê yekê pirsên jêrîn bersiv bikin:
Ji bo bersiva pirsa yekem, pêdivî ye ku meriv mekanîzmayên berpirsiyar ên kêmkirina ablation binirxîne.Ji bo nebza yekane di bûyera normal de, kûrahiya ablation dikare wekî:
cihê ku \(\delta _{\ mathrm {E}}\) kûrahiya ketina enerjiyê ye, \(\Phi\) û \(\Phi _{\mathrm {th}}\) pêla vegirtinê û pêla Ablationê ne. berbend, bi rêzê34.
Ji hêla matematîkî ve, kûrahiya ketina enerjiyê bandorek pirrjimar li ser kûrahiya ablation heye, dema ku guherîna enerjiyê bandorek logarîtmîkî ye.Ji ber vê yekê guhertinên tîrêjê heya ku \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) zêde bandorê li \(\Delta z\) nake.Lêbelê, oksîdasyona bihêz (mînakek, ji ber avakirina oksîdê kromê) li gorî bendên Cr-Cr dibe sedema girêdanên Cr-O35 bihêztir, bi vî rengî bendava ablation zêde dike.Ji ber vê yekê, \(\Phi ~\gg ~\Phi _{\mathrm {th}}\) êdî têr nabe, ku bi kêmbûna tîrêjiya herikîna enerjiyê re dibe sedema kêmbûna bilez a kûrahiya ablation.Wekî din, têkiliyek di navbera rewşa oksîdasyonê û heyama LSFL-II de tê zanîn, ku dikare bi guhertinên di nanostrukturê bixwe û taybetmendiyên optîkî yên rûxê yên ku ji hêla oksîdasyona rûvî ve têne rave kirin30,35.Ji ber vê yekê, belavkirina rûkala rastîn a fluensa vegirtinê \(\Phi\) ji ber dînamîkên tevlihev ên pêwendiya di navbera heyama avahîsaziyê û qalindahiya qata oksîdê de ye.Bi serdemê ve girêdayî, nanoavahiyê bi tundî bandorê li belavkirina herikîna enerjiyê ya hilanîn dike ji ber zêdebûna hişk a zeviyê, heyecana plazmonên rûkal, veguheztina ronahiyê ya awarte an belavbûnê17,19,20,21.Ji ber vê yekê, \(\Phi\) li nêzîkê rûxê bi tundî nehomojen e, û \(\delta _ {E}\) belkî êdî bi yek hevberek vegirtinê ne mumkin e \(\alpha = \delta _{\mathrm {opt} } ^ { -1} \approx \delta _{\mathrm {E}}^{-1}\) ji bo tevaya qebareya rûberê.Ji ber ku qalindahiya fîlima oksîdê bi giranî bi dema zexmbûnê ve girêdayî ye [26], bandora nomenclaturê bi germahiya nimûneyê ve girêdayî ye.Mîkrografên optîkî yên ku di Figure S1 de di Materyalên Pêvek de têne xuyang kirin, guhertinên di taybetmendiyên optîkî de destnîşan dikin.
Van bandoran di Wêneyên 1d,e û 2b,c û 3(ii)b,d,f de, di rewşa strukturên rûkal ên piçûk de hinekî kûrahiya xendekê rave dike.
Tê zanîn ku LSFL-II li ser nîvconductors, dielectrics, û materyalên ku ji oksîdasyonê re têne çêkirin çêdibe14,29,30,36,37.Di rewşa paşîn de, qalindahiya qata oksîtê ya rûpî bi taybetî girîng e30.Analîzên EDX-ê yên ku hatine kirin çêbûna oksîtên rûkal ên li ser rûbera sazkirî eşkere kir.Bi vî rengî, ji bo nimûneyên negermkirî, oksîjena hawîrdorê dixuye ku beşdarî damezrandina qismî ya perçeyên gazê û bi qismî jî avakirina oksîtên rûkalê dibe.Her du diyarde di vê pêvajoyê de beşdariyek girîng dikin.Berevajî vê, ji bo nimûneyên germkirî, oksîtên metal ên rewşên oksîdasyonê yên cihêreng (SiO\(_{\mathrm {2}}\), Cr\(_{\mathrm {n}} \)O\(_{\mathrm { m}}\ ), Fe\(_{\mathrm {n}}\)O\(_{\mathrm {m}}\), NiO, hwd.) 38 di berjewendiyê de diyar in.Digel tebeqeya oksîdê ya hewce, hebûna ziraviya dirêjahiya binpêl, bi taybetî LIPSS ya frekansa mekanî ya bilind (HSFL), pêdivî ye ku modên tîrêjê yên bi dirêjahiya binê (d-type) pêk bînin14,30.Moda tundûtûjiya paşîn a LSFL-II fonksiyonek mezinahiya HSFL û stûrbûna oksîdê ye.Sedema vê modê destwerdana qada dûr a ronahiya ku ji hêla HSFL ve hatî belav kirin û ronahiya ku di nav materyalê de vediqete û di hundurê maddeya dîelektrîkî ya rûxê de belav dibe ye20,29,30.Wêneyên SEM-ê yên qiraxa nexşeya rûxê ya di Figure S2 de di beşa Materyalên Pêvek de nîşana HSFL-ya pêş-heyî ne.Ev herêma derve bi qelsî ji hêla derûdora belavkirina tundiyê ve tê bandor kirin, ku destûrê dide avakirina HSFL.Ji ber simetrîya belavkirina tundûtûjiyê, ev bandor jî li ser riya şopandinê pêk tê.
Germkirina nimûneyê bi çend awayan bandorê li pêvajoya damezrandina LSFL-II dike.Ji aliyekî ve, zêdebûna germahiya nimûneyê \(T_\mathrm{s}\) ji qalindahiya tebeqeya şilandî bandorek pir mezintir li ser rêjeya hişkbûn û sarbûnê dike26.Ji ber vê yekê, navbera şilavê ya nimûneyek germkirî ji bo demek dirêjtir li ber oksîjena hawîrdorê tê xuyang kirin.Wekî din, zexmbûna dereng rê dide pêşkeftina pêvajoyên konvektîf ên tevlihev ên ku tevlihevkirina oksîjen û oksîdan bi pola şil re zêde dike26.Ev dikare bi danberheva qalindahiya qata oksîdê ya ku tenê bi belavbûnê hatî çêkirin were destnîşan kirin (\(\Lambda _\mathrm {diff}=\sqrt{D~\times ~t_\mathrm {s}}~\le ~15\) nm) Dema koagulasyonê ya têkildar \(t_\mathrm {s}~\le ~200\) ns e, û rêjeya belavbûnê \(D~\le\) 10\(^{-5}\) cm\(^ 2 \ )/ s) Di pêkhatina LSFL-II de qalindbûnek berbiçav zêde hate dîtin an jî pêdivî ye30.Ji hêla din ve, germkirin jî bandorê li damezrandina HSFL dike û ji ber vê yekê tiştên berbelav ên ku ji bo veguheztina moda tundûtûjiya celebê LSFL-II-d hewce ne.Ragihandina nanovoidên ku li binê rûyê erdê hatine girtin tevlêbûna wan di avakirina HSFL39 de destnîşan dike.Dibe ku ev kêmasiyên hanê eslê elektromagnetîk a HSFL-ê ji ber şêwazên tundiya demkî yên frekansa bilind14,17,19,29 diyar bikin.Wekî din, ev awayên tundûtûjiyê yên têne hilberandin bi hejmareke mezin a nanovoids19 yekrengtir in.Ji ber vê yekê, sedema zêdebûna bûyera HSFL dikare bi guherîna dînamîkên kêmasiyên krîstal ve wekî \(T_\mathrm{s}\) zêde dibe were ravekirin.
Di van demên dawî de hate xuyang kirin ku rêjeya sarbûna siliconê ji bo serpêhatiya navberî ya hundurîn û bi vî rengî ji bo berhevkirina kêmasiyên xalî yên bi pêkhatina veqetiyan re pîvanek bingehîn e40,41.Simulasyonên dînamîkên molekulî yên metalên safî destnîşan kirin ku valahiyên di dema ji nû ve krîstalîzasyona bilez de pir têr dibin, û ji ber vê yekê berhevkirina valahiyan di metalan de bi rengekî heman pêş dikeve42,43,44.Wekî din, lêkolînên ezmûnî yên vê dawiyê yên zîv li ser mekanîzmaya çêbûna valahiyan û koman ji ber kombûna kêmasiyên xalî sekinîne45.Ji ber vê yekê, zêdebûna germahiya nimûneyê \(T_\mathrm {s}\) û ji ber vê yekê, kêmbûna rêjeya sarbûnê dikare bandorê li damezrandina valahiyan bike, ku navokên HSFL ne.
Ger valahiyên pêdiviya kavilan û ji ber vê yekê HSFL in, germahiya nimûneyê \(T_s\) divê du bandoran hebe.Ji aliyekî ve, \(T_s\) bandorê li rêjeya ji nû ve krîstalîzasyonê û, bi encam, giraniya kêmasiyên xalê (kombûna valahiyê) di krîstala mezinbûyî de dike.Ji hêla din ve, ew bandorê li rêjeya sarbûna piştî hişkbûnê jî dike, bi vî rengî bandorê li belavbûna kêmasiyên xalê di krîstal 40,41 de dike.Digel vê yekê, rêjeya zexmbûnê bi rêgeza krîstalografî ve girêdayî ye û ji ber vê yekê pir anizotropîk e, wekî belavbûna kêmasiyên xalê42,43.Li gorî vê pêşnûmeyê, ji ber berteka anîzotropîk a madeyê, pêwendiya ronahiyê û maddeyê dibe anizotropîk, ku di encamê de vê serbestberdana demkî ya diyarker a enerjiyê zêde dike.Ji bo materyalên polîkrîstalîn, ev tevger dikare bi mezinahiya yek genim ve were sînorkirin.Bi rastî, damezrandina LIPSS-ê li gorî rêgezên genim ve girêdayî ye46,47.Ji ber vê yekê, bandora germahiya nimûneyê \(T_s\) li ser rêjeya krîstalîzasyonê dibe ku ne bi qasî bandora arastekirina genim be.Ji ber vê yekê, rêgeziya crystallografî ya cihêreng a genimên cihêreng ravekirinek potansiyel ji bo zêdebûna valahiyan û berhevkirina HSFL an LSFL-II, bi rêzê, peyda dike.
Ji bo ronîkirina nîşanên destpêkê yên vê hîpotezê, nimûneyên xav hatin xêzkirin da ku pêkhatina gewriyê ya nêzî rûxê diyar bike.Berawirdkirina genim di fig.S3 di materyalê pêvek de tê xuyang kirin.Wekî din, LSFL-I û LSFL-II di komên li ser nimûneyên germkirî de xuya bûn.Mezinahî û geometrîya van koman li gorî mezinahiya genim e.
Digel vê yekê, HSFL ji ber eslê xwe yê konvektîf 19,29,48 tenê di navberek teng de di dendikên herikîna kêm de pêk tê.Ji ber vê yekê, di ceribandinan de, ev belkî tenê li derûdora profîla tîrêjê pêk tê.Ji ber vê yekê, HSFL li ser rûberên ne-oksîdankirî an qels oksîtkirî çêdibe, ku ev xuya bû dema ku perçeyên oksîdê yên nimûneyên dermankirî û nehatine berhev kirin (binihêrin tabloya reftab: mînak).Ev texmîna ku tebeqeya oksîdê bi giranî ji hêla lazerê ve hatî çêkirin piştrast dike.
Ji ber ku damezrandina LIPSS bi gelemperî bi hejmara pêlşan ve girêdayî ye ji ber vegerandina navberê, HSFL dikare ji hêla strukturên mezintir ve were guheztin her ku lihevhatina pulsê zêde dibe19.HSFL-ya hindik bi rêkûpêk ji bo damezrandina LSFL-II-ê ji bo damezrandina LSFL-II-a qalibek tundiya kêmtir bi rêkûpêk (d-mode) encam dide.Ji ber vê yekê, her ku lihevhatina \(o_\mathrm {p}\) zêde dibe (li Fig. 1 ji de binêre), rêkûpêkiya LSFL-II kêm dibe.
Vê lêkolînê bandora germahiya substratê li ser morfolojiya rûkal a polayê zengarnegir a ku bi lazerê hatî çêkirin DLIP lêkolîn kir.Hat dîtin ku germkirina substratê ji 21 ber 250°C dibe sedema kêmbûna kûrahiya ablation ji 1,75 ber 0,87 μm di polarîzasyona s û ji 2,33 ber 1,06 μm di p-polarîzasyonê de.Ev kêmbûn ji ber guheztina celebê LIPSS ji LSFL-I ber LSFL-II ve ye, ku di germahiyek nimûneya bilind de bi qatek oksîtê ya rûvî ya ku bi lazerê ve hatî çêkirin ve girêdayî ye.Digel vê yekê, LSFL-II dibe ku ji ber zêdebûna oksîdasyonê guheztina bendê zêde bike.Tê texmîn kirin ku di vê pergala teknolojîk de bi hevgirtina nebza bilind, tîrêjiya enerjiyê ya navîn û rêjeya dubarekirina navînî, çêbûna LSFL-II jî ji hêla guheztina dînamîkên veqetandinê ve ku ji hêla germkirina nimûneyê ve hatî destnîşan kirin.Kombûna LSFL-II hîpotez e ku ji ber damezrandina nanovoid-a-girêdayî rêgeza genim e, ku dibe sedema HSFL wekî pêşekek LSFL-II.Wekî din, bandora arastekirina polarîzasyonê li ser heyama avahîsaziyê û firehiya heyama avahîsaziyê tê lêkolîn kirin.Derket holê ku p-polarîzasyon ji bo pêvajoya DLIP-ê di warê kûrahiya ablation de bikêrtir e.Bi tevayî, ev lêkolîn komek parametreyên pêvajoyê vedibêje da ku kûrahiya ablation DLIP kontrol bike û xweşbîn bike da ku qalibên rûkalê xwerû biafirîne.Di dawiyê de, veguheztina ji LSFL-I ber LSFL-II bi tevahî germê tê rêve kirin û ji ber zêdebûna germbûna germê zêdebûnek piçûk di rêjeya dubarekirinê de bi hevgirtina nebza domdar tê hêvî kirin24.Hemî van aliyan bi dijwariya pêşerojê ya berfirehkirina pêvajoya DLIP-ê re têkildar in, mînakî bi karanîna pergalên şopandina polîgonal49.Ji bo kêmkirina berhevbûna germê, stratejiya jêrîn dikare were şopandin: Leza şopandinê ya skanera polîgonal bi qasî ku gengaz be bilind bike, sûd ji mezinahiya cihê lazerê ya mezintir, ortogonal berbi arasteka şopandinê, û karanîna ablation ya çêtirîn bigire.fluence 28. Wekî din, ev raman rê didin afirandina topografya hiyerarşîk a tevlihev ji bo fonksiyonelkirina rûkala pêşkeftî bi karanîna DLIP.
Di vê lêkolînê de, lewheyên polayê zengarnegir ên elektropolkirî (X5CrNi18-10, 1.4301, AISI 304) 0.8 mm qalind hatin bikar anîn.Ji bo rakirina her gemarî ji rûxê, nimûne berî dermankirina lazerê bi baldarî bi etanolê hatin şûştin (teqlîza bêkêmasî ya etanol \(\ge\) 99,9%).
Mîhenga DLIP di jimar 4 de tê nîşandan. Nimûne bi pergalek DLIP ya ku bi çavkaniyek lazerê ya 12 ps ultrakurt bi dirêjahiya pêlê 532 nm û rêjeya dubarekirina herî zêde 50 MHz ve hatî çêkirin hatine çêkirin.Belavbûna mekan a enerjiya tîrêjê Gaussian e.Optîkên taybetî yên sêwirandî mîhengek interferometrîkî ya du-tîrêjê peyda dike da ku li ser nimûneyê strukturên xêzik biafirîne.Lensek bi dirêjahiya focalê 100 mm du tîrêjên lazerê yên zêde li ser rûxê bi goşeya sabît 6,8\(^\circ\) li hev dixe, ku heyamek cihî ya bi qasî 4,5 μm dide.Zêdetir agahdarî li ser sazkirina ceribandinê dikare li cîhek din were dîtin50.
Berî pêvajoya lazerê, nimûne li ser germek germê li ser germek diyarkirî tê danîn.Germahiya plakaya germkirinê li ser 21 û 250 ° C hate danîn.Di hemî ceribandinan de, jetek gerguhêz a hewaya pêçandî bi hev re digel amûrek exhaustê hate bikar anîn da ku pêşî li rabûna tozê li ser optîkê bigire.Pergalek qonaxek x,y tê saz kirin ku nimûneyê di dema çêkirinê de bi cih bike.
Leza pergala qonaxa pozîsyonê ji 66 heta 200 mm / s hate guherandin da ku di navbera pêlên 99.0 heta 99.67 \(\%\) de hevgirtinek peyda bike.Di hemî rewşan de, rêjeya dubarekirinê di 200 kHz de hate sabît kirin, û hêza navîn 4 W bû, ku enerjiyek 20 μJ ji bo pêlekê dide.Di ceribandina DLIP-ê de tîrêjê ku tê bikar anîn bi qasî 100 μm ye, û lûtkeya enerjiya lazerê ya ku di encamê de 0,5 J/cm\(^{2}\) ye.Tevahiya enerjiya ku ji her yekîneya rûberê tê berdan lûtkeya lûtkeyê ya ku bi 50 J/cm\(^2\) re têkildar e ji bo \(o_{\mathrm {p}}\) = 99,0 \(\%\), 100 J/cm \(^2\) bo \(o_{\mathrm {p))\)=99,5\(\%\) û 150 J/cm\(^2\) ji bo \(o_{ \mathrm {p} }\ ) = 99,67 \(\%\).Pelga \(\lambda\)/2 bikar bînin da ku polarîzasyona tîrêjê lazerê biguherînin.Ji bo her komek parametreyên ku têne bikar anîn, deverek bi qasî 35 × 5 mm\(^{2}\) li ser nimûneyê tê çêkirin.Hemî ceribandinên birêkûpêk di bin şert û mercên hawîrdorê de hatin kirin da ku sepandina pîşesaziyê misoger bikin.
Morfolojiya nimûneyan bi mîkroskopa konfokal a bi mezinbûnek 50x û bi rêzdarî 170 nm û 3 nm vebijarkek optîkî û vertîkal hate lêkolîn kirin.Dûv re daneyên topografîk ên berhevkirî bi karanîna nermalava analîza rûkalê hate nirxandin.Li gorî ISO 1661051 profîlan ji daneyên erdê derxînin.
Nimûne di heman demê de bi karanîna mîkroskopa elektronîkî ya şopandinê ya bi voltaja bilez a 6.0 kV ve hatî destnîşan kirin.Pêkhateya kîmyewî ya rûbera nimûneyan bi karanîna spektroskopiya X-tîrêjê ya enerjî-belavker (EDS) bi voltaja bilez a 15 kV ve hate nirxandin.Wekî din, mîkroskopek optîkî ya bi armancek 50x hate bikar anîn da ku morfolojiya granular a mîkrostruktura nimûneyan diyar bike. Berî wê, nimûne di germahiya domdar 50 \(^\circ\)C de pênc hûrdeman di lekeyek pola zengarnegir de bi asîdê hîdrochlorîk û asîdê nîtrîkî 15-20 \(\%\) û 1\ -<\)5 \(\%\), bi rêzê. Berî wê, nimûne di germahiya domdar 50 \(^\circ\)C de pênc hûrdeman di lekeyek pola zengarnegir de bi asîdê hîdrochlorîk û asîdê nîtrîkî 15-20 \(\%\) û 1\ -<\)5 \(\%\), bi rêzê. Pered этим образцы травили при постоянной температура 50 \(^\circ\)С в течение пяти минут во краске из нержавеющей стали соляной и азотной кислотами концентрацией 15-20 \(\%(-<) и 1 \%\) bijarte. Beriya wê, nimûne di germahiya domdar 50 \(^\circ\)C de pênc hûrdeman di boyaxa pola zengarnegir de bi asîdên hîdrochlorîk û nîtrîk ên bi giraniya 15-20 \(\%\) û 1\ -<\)5 \( \%\) bi rêzê ve.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C 的恒温蚀刻五分钟，盐酸\1%20 ) 和1\( -<\)5 \ (\%\), li vir.在此之前，样品在不锈钢染色液中以50 \(^\circ\)C (\%\)，分别。Berî wê, nimûne pênc hûrdeman li germahiyek domdar 50 \(^\circ\)C di nav çareseriyek rengdêr a pola zengarnegir de bi giraniya asîdên hîdrochlorîk û nîtrîk 15-20 \(\%\) û 1 hatin tirş kirin. \.(-<\)5 \ (\%\) êvarê. (-<\)5 \ (\%\) bi rêzê ve.
Diyagrama şematîkî ya sazkirina ceribandinê ya sazûmanek DLIP-ê ya du-tîrêjê, di nav de (1) tîrêjek lazer, (2) tîrêjek \(\lambda\)/2, (3) serê DLIP-ek bi veavakirinek optîkî ya diyarkirî, (4) ) plakaya germ, (5) xaç-fluîdîk, (6) gavên pozîsyona x,y û (7) nimûneyên pola zengarnegir.Du tîrêjên ser hev, ku li milê çepê bi rengê sor hatine dorvekirin, li ser nimûneyê li goşeya \(2\theta\) strukturên xêzik diafirînin (di nav wan de hem s- û hem jî p-polarîzasyon).
Daneyên ku di lêkolîna heyî de hatine bikar anîn û/an analîz kirin li gorî daxwazek maqûl ji nivîskarên têkildar têne peyda kirin.
Dema şandinê: Jan-07-2023